Перебіг в околиці точки гальмування

Розглянемо течія в околиці точки гальмування затупленого тіла, що рухається в атмосфері з гіперзвуковою швидкістю. У цьому випадку в першому наближенні можна вважати, що стрибок близький до поверхні тіла і приблизно еквідістантеней. Газ, проходячи через ударну хвилю, сповільнюється і різко змінює свої параметри. Утворюється так званий стиснений (ударний) шар газу з підвищеною щільністю. Швидкість, тиск і температура також змінюються. З фізичної точки зору миттєве стрибкоподібне зміна параметрів при переході через ударну хвилю слід розглядати тільки як ідеалізовану схему бистропротекающій процес безперервної зміни стану.

Протягом між поверхнею тіла і ударною хвилею дозвукових, але в міру руху уздовж тіла потік знову розганяється і по проходженні так званої звукової лінії стає надзвуковим. Зауважимо, що після переходу через стрибок протягом газу уздовж поверхні тіла рідко досягаються первісні значення чисел Маха, що мали місце в набігаючого гіперзвуковому потоці, проте на відміну від звичайних надзвукових течій ми маємо тут справу з високотемпературним 28 газом. У цьому плані протягом за ударною хвилею близько за своїми параметрами до течіям в різних енергетичних установках: МГД-генераторах, камерах згоряння ракетних двигунів і т. п. Таким чином, протягом в околиці точки гальмування носить складний характер: воно буває як дозвуковим, так і надзвуковим, положення стрибка ущільнення і звукової лінії заздалегідь невідомі і вимагають спеціальних чисельних розрахунків. Не зупиняючись на детальне аналізі газодинамічних аспектів проблеми, наведемо лише деякі характерні газодинамічні параметри, які допоможуть нам при аналізі теплообміну в цій області. Таких параметрів два:

1) товщина стиснутого шару газу, яка характеризується відстанню відхід * фронту ударної хвилі від тіла, А;

2) кут 0 ° між віссю тіла і радіусом, проведеним в точку перетину звукової лінії з контуром тіла.

11 липня 2012

Джерело: www.stroysovet.ru